تابش زمینه کیهانی
|
محتویات
بیشینه
در سال 1965 ، آرنو پنزیاس (1933-) و رابرت ویلسن (1936-) کشف تابشی میکروموجی را اعلام کردند که به طور یکنواخت سرتاسر آسمان را اشغال می کرد و دمای جسم سیاه آن حدود 3/5 درجه ی کلوین بود . آن دو ، تقویت کننده ی رادیویی جدیدی را می آزمودند که گمان می رفت به طرزی استثنایی ، عاری از صدای اضافی باشد . برای چنین آزمونی چه راهی از این بهتر که رادیو طوری تنظیم شده باشد که هیچ صدایی از آن شنیده نشود ؟ آنها بعد از تلاش های بسیار در سنجش تمام چشمه های نوفه ی رادیویی اضافی ، به این نتیجه رسیدند که با پس زمینه ای فراگیر ، از تابشی در بسامد رادیویی مورد استفاده ی خود ، روبرو شده اند . پس از تبادل نظر با گروهی به سرپرستی رابرت دیک (1916-) وابسته به دانشگاه پرینستن ، روشن شد که آنها در واقع باقی مانده ی تابش ناشی از سرآغاز تشکیل عالم را شناسایی کرده اند .
با این حال نه گروه دیک و نه پنزیاس و ویلسن ، هیچ یک نمی دانستند که پیش بینی 17 سال پیش از آن تاریخ رالف آلفر (1921-) ، هانس بِته (1906-) و جورج گاموف (1904-1988) را محرز ساخته اند . با وجود این دمایی که توصیف کننده ی تابش شناسایی شده بود ، قدری با میزان پیش بینی شده تفاوت داشت . این تفاوت را می شد به حساب عوض شدن ساختار پذیرفته شده ی عالم گذاشت که در فاصله ی سال های 1948 تا 1965 به آن پی برده بودند . شناسایی این تابش و تایید دنباله ی آن در سایر بسامد ها ، بر صحت پیش بینی اساسی کیهان شناسی ، موسوم به مهبانگ (انفجار بزرگ) گواهی می داد .
انتقال به سرخ خطوط طیفی کهکشان های دور دست که 40 سال پیش از آن تاریخ ادوین هابل (1889-1953) آن را تفسیر کرده بود ، از انبساط عالم خبر می داد . یکی از تفسیرهایی که از چنین انبساطی صورت می گرفت این بود که عالم ، سر منشا دقیقی در فضا و زمان دارد . چنین عالمی در گذشته ی دور ، ساختار بسیار متفاوتی نسبا به وضیعت کنونی داشته است .
جورج گاموف و همکارانش مطرح ساخته بودند که عالم در مراحل پیشین خود به قدری داغ و چگال بوده است که بتواند واکنش های هسته ای را پیش بگیرد . در پی آن مراحل ابتدایی ، عالم در حال انبساط ، سرانجام به قدری سرد شد که هیدروژن یا ماده ی اصلی تشکیل دهنده ی آن ، برای [عبور] نور و امواج رادیویی به نسبت شفاف شد . می دانیم که این وضعیت هنگامی برای هیدروژن پیش می آید که دمای آن بین 5،000 تا 10،000 درجه ی کلوین باشد . در چنین نقطه ای از تحول عالم ، نور و ماده از یکدیگر مجزا می شوند . از آنجا که هر نقطه از عالم نسبت به هر نقطه ی دیگر عالم در حال انبساط است ، هر ناظر در عالم ، تمام کهکشان ها را در حال دور شدن از خود می بیند . هر چه فاصله ی اجرام بیشتر باشد ، سرعت دور شدن آن از یکدیگر نیز بیشتر است . در واقع سرعت آنها به طور مستقیم با فاصله شان متناسب است . و این آن چیزی است که شخص از فوران ماده از نقطه ای به خصوص در فضا و زمان می تواند انتظار داشته باشد . با این حال ، این انبساط ناشی از انبساط خود فضاست و نباید ساده انگارانه به آن ، همانند گریز کهکشان ها از یکدیگر ، در داخل فضایی مطلق نگریست ، چراکه خود فضا در حال انبساط است .
ضمن انبساط مسیر عبور نور در درون عالم کشیده تر می شود ، و نور سرخ تر و سردتر به نظر می رسد . اگر شخصی از تابشی مربوط به زمان های پیشین نمونه گیری کند ، تابش را ناشی از چشمه ای بسیار سردتر تشخیص خواهد داد . آهنگ انبساط عالم ، گمانه زنی در مورد دمای بایسته ی آن را ممکن می سازد . میزان کنونی آهنگ انبساط ، کاملا با دمای اندازه گیری شده ی فعلی که حدود 2/7 درجه ی کلوین است سازگاری دارد . صرف وجود داشتن چنین تابشی ، گواه محکمی برای تایید الگوی انبساطی عالم است که گاموف و همکارانش از آن دفاع می کردند و سرفرد هویل (1915-) آن را به طعنه ، کیهان شناسی "مهبانگ" نامیده است .
ویژگیها
تابش زمینهٔ کیهانی با دقت یک قسمت در ۱۰۰٬۰۰۰ همسانگرد است؛ انحراف معیار این ناهمسانگردی تنها ۱۸μK است. ناهمروندی تابش هم ۳×۱۰-۳درجه کلوین اندازه گیری شدهاست.
طیفسنج نوریِ ماهوارهٔ کُبی طیف این تابش را به دقت سنجیده و با طیف یک جسم سیاه مقایسه کردهاست. تاکنون هیچ انحرافی از طیف جسم سیاه دیده نشدهاست. تابش زمینهٔ کیهانی دقیقترین نمونهٔ تابش جسم سیاه است که تاکنون در طبیعت دیده شدهاست.
این تابش قطبیده هم هست. در دورهٔ بازترکیب افتوخیزهای دمایی و برهمکنش تامسون موجب قطبیدهشدن آن میشوند.
ناهمسانگردی
ناهمسانگردیهای تابش زمینهٔ کیهانی به خاطر عوامل گوناگونی به وجود میآیند. اثراتی که موجب این ناهمسانگردی میشوند به این قرارند:
- حرکت زمین: سادهترین دلیل ناهمسانگردی انتقال دوپلر ناشی از حرکت ناظر نسبت به چارچوب مرجع تابش است. چون زمین و سامانه خورشیدی با سرعت ۳۷۰ کیلومتر بر ثانیه (۰.۱۲ درصد سرعت نور) به سمت صورت فلکی دوشیزه حرکت میکنند، تغییر بسیار کمی در دما (حدود ۱.۲ در هزار) در دو نقطه مقابل هم در آسمان به وجود میآید.
- افتوخیزهای ذاتی در دمای تابش نخستین: این افتوخیزها به این خاطر هستند که در لحظهٔ بازترکیب، چگالی تابش در نقاط مختلف فضا همگن نبودهاست.
- اثر سَکس-وُلف و اثر سکس-ولف پیوسته: این افتوخیزها به خاطر همگننبودن پتانسیل گرانشی در لحظهٔ بازترکیب و در مسیر رسیدن تابش به ناظر هستند.
- اثر سونیا اِف-زلدوویچ: فوتونهای تابش زمینهٔ کیهانی در مسیر خود ممکن است از نواحی بزرگی شامل گازهای بسیار داغ بگذرند. این فوتونها در این نواحی از الکترونهای بسیار پرانرژی پراکنده میشوند و از آنها انرژی میگیرند. این پدیده طیف جسم سیاه را برهممیزند.
بررسی بسیار دقیق این ناهمسانگردیها به ابزار مهمی برای آزمودن نظریههای کیهانشناسی تبدیل شدهاست. افتوخیزهای کنونی تابش زمینهٔ کیهانی حاصل تحول افتوخیزهای آغازین این تابش تحت اثرهای گوناگون فیزیکی مانند آن چه در بالا برشمرده شد؛ هستند. نکتهٔ اساسی در بررسی افتوخیزها این است که این افتوخیزها بر اثر شرایط اولیهٔ کاتورهای پدید آمدهاند. بنابراین مشاهدهپذیرهای مفید در بررسی ناهمسانگردیهای تابش زمینهٔ کیهانی تنها ویژگیهای آماری آنهاست و نه خود این افتوخیزها. طیف توانی ناهمسانگردی تابش زمینهٔ کیهانی برحسب جدایی زاویهای (یا مؤلفهٔ چندقطبی). دادههای ماهوارههای گوناگونی مانند دبلیومپ در این نمودار به کار رفتهاست.
از آن جا که افتوخیزهای دمایی تابش زمینهٔ کیهانی یک تابع نردهای روی کرهاست، بهترین راه برای بررسی آنها بسط آنها برحسب هماهنگهای کروی است.[۲۲] هماهنگهای کروی توابع پایهٔ راستهنجار روی کره هستند. به زبان ریاضی:
در این بسط a_{lm}ها ضرایب بسط هستند و از رابطهٔ زیر به دست میآیند:
در رابطهٔ بالا، \hat{n} بردار یکه در راستای \theta و \phi، و d \Omega_{\hat{n}} جزء زاویه فضایی در این راستا است. در حالت کلی، میتوان نشان داد که همهٔ اطلاعات آماری موجود در تابش زمینهٔ کیهانی را میتوان از تابع بستگی دونقطهای آن به دست آورد که به صورت زیر تعریف میشود:
که در آن، علامت <> به معنی میانگینگیری روی کل زاویه فضایی است. با مقایسهٔ طیف توانیای که نظریههای کیهانشناسی پیشبینی میکنند با طیف توانی دیدهشده، میتوان پارامترهای مهم کیهان شناسی را به دست آورد.
منابع
- دانشنامه همگانی نجوم / بنیاد دانشنامه ی بزرگ فارسی
- کریگ هوگان. «تابش زمینه کیهانی». در انفجار بزرگ. ترجمهٔ علی فعال پارسا. بهرام خالصه. چاپ سوم. مشهد: بهنشر (انتشارات آستان قدس رضوی)